首先申明一點：電感是可以充電的，但它不能像電容那樣長期儲存電能。

它會在電流沒有變化時把電能釋放出去，一旦電流穩定了，其電能就沒有了。

電感的充放電方向由外界方向方向決定。電總與電流變化方向相反。但它并不能阻止電流的變化。當外電流是正向增加，其充電方向就為正，外電流負向增加，其充電方向就為負。當外電流是正向減小，其放電方向就為正。處電流負向減小，其放電方向就為負。故其方向由完全由外界電流方向決定。

如果是直流電，電流方向不變，則電感充放電方向均為電流方向。如果是交流電，電感充放電方向就為交流瞬時方向，但該瞬間是放電還是充電，就得看正弦交流電的切線方向了。

電容電感充放電

L、C元件稱為“慣性元件”，即電感中的電流、電容器兩端的電壓，都有一定的“電慣性”，不能突然變化。充放電時間，不光與L、C的容量有關，還與充/放電電路中的電阻R有關。“1UF電容它的充放電時間是多長？”，不講電阻，就不能回答。

RC電路的時間常數：τ =RC

充電時，Uc=U×［1-e^（-t/τ ）］　　U是電源電壓

放電時，Uc=Uo×e^（-t/τ ）　　　 Uo是放電前電容上電壓

RL電路的時間常數：τ =L/R

LC電路接直流，i=Io［1-e^（-t/τ ）］　　Io是最終穩定電流

LC電路的短路，i=Io×e^（-t/τ ）］　　 Io是短路前L中電流

以電容的充放電為例

假設有電源Vu通過電阻R給電容C充電，V0為電容上的初始電壓值，Vu為電容充滿電后的電壓值，Vt為任意時刻t時電容上的電壓值，那么便可以得到如下的計算公式：

Vt = V0 + （Vu – V0） * ［1 – e^（ -t/RC）］

如果電容上的初始電壓為0，則公式可以簡化為：

Vt = Vu * ［1 – e^（ -t/RC）］

由上述公式可知，因為指數值只可能無限接近于0，但永遠不會等于0，所以電容電量要完全充滿，需要無窮大的時間。

當t = RC時，Vt = 0.63Vu；

當t = 2RC時，Vt = 0.86Vu；

當t = 3RC時，Vt = 0.95Vu；

當t = 4RC時，Vt = 0.98Vu；

當t = 5RC時，Vt = 0.99Vu；

可見，經過3~5個RC后，充電過程基本結束。

當電容充滿電后，將電源Vu短路，電容C會通過R放電，則任意時刻t，電容上的電壓為：

Vt = Vu * e^（ -t/RC）

對于簡單的串聯電路，時間常數就等于電阻R和電容C的乘積，但是，在實際電路中，時間常數RC并不那么容易算，例如下圖（a）。

對于上圖（a），如果從充電的角度去計算時間常數會比較難，我們不妨換個角度來思考，我們知道，時間常數只與電阻和電容有關，而與電源無關，對于簡單的由一個電阻R和一個電容C串聯的電路來說，其充電和放電的時間參數是一樣的，都是RC，所以，我們可以把上圖中的電源短路，使電容C1放電，如上圖（b）所示，很容易得到其時間常數：

t= RC = （R1//R2）*C

使用同樣的方法，可以將下圖（a）電路等效成（b）的放電電路形式，得到電路的時間常數：

t= RC = R1*（C1+C2）

用同樣的方法，可以將下圖（a）電路等效成（b）的放電電路形式，得到電路的時間常數：

t= RC = （（R1//R3//R4）+R2）*C1

對于電路時間常數RC的計算，可以歸納為以下幾點：

1）。如果RC電路中的電源是電壓源形式，先把電源“短路”而保留其串聯內阻；

2）。把去掉電源后的電路簡化成一個等效電阻R和等效電容C串聯的RC放電回路，等效電阻R和等效電容C的乘積就是電路的時間常數；

3）。如果電路使用的是電流源形式，應把電流源開路而保留它的并聯內阻，再按簡化電路的方法求出時間常數；

4）。計算時間常數應注意各個參數的單位，當電阻的單位是“歐姆”，電容的單位是“法拉”時，乘得的時間常數單位才是“秒”。

對于在高頻工作下的RC電路，由于寄生參數的影響，很難根據電路中各元器件的標稱值來計算出時間常數RC，這時，我們可以根據電容的充放電特性來通過曲線方法計算，前面已經介紹過了，電容充電時，經過一個時間常數RC時，電容上的電壓等于充電電源電壓的0.63倍，放電時，經過一個時間常數RC時，電容上的電壓下降到電源電壓的0.37倍。

如上圖所示，如通過實驗的方法繪出電容的充放電曲線，在起點處做一條充放電切線，則切線與橫軸的交點就是時間常數RC。