磁性材料的反磁化過程：
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現(xiàn)在，讓我們假設(shè)把磁性材料逐步磁化，隨著磁場的增大，磁感應(yīng)強(qiáng)度也增加，一直到飽和。整個磁化過程可以用圖中的曲線O-a-b-c表示。
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然后逐步減小外磁場，材料會發(fā)生什么情況？不難想象，外磁場減小，肯定會使材料的磁感降低，但有趣的是，磁感并不沿c-b-a原路返回，而是沿曲線c-d-e降低。也就是說，在從飽和點(diǎn)減小外磁場時，相應(yīng)的磁感要高于初始磁化時的磁感，似乎是磁感的減小比磁場的降低「落后」或者「滯后」了。磁性材料的這種特性稱為磁滯現(xiàn)象。磁滯現(xiàn)象是磁性材料的一個極其重要的特征。
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由于磁滯現(xiàn)象，如果磁性材料從飽和點(diǎn)撤掉外磁場，也就是說使外磁場返回到零，那么材料的磁感不能同時降低到零，而是仍然存在一部分磁感Br，稱為剩余磁感應(yīng)強(qiáng)度，簡稱剩磁。之所以存在剩磁現(xiàn)象，是因?yàn)橥獯艌鰷p小后，材料內(nèi)部的磁矩不能完全轉(zhuǎn)回原來的方向，而是由于種種阻力會停留在先前的某個方向。這就是所謂的不可逆磁化。只有在極低的磁場中材料才可能發(fā)生完全的可逆磁化，一般情況下的磁化都不是完全可逆的。
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那么，如果現(xiàn)在有意地想讓磁感返回到零，應(yīng)該任何做呢？可以推斷，應(yīng)該對材料施加反向磁場。不錯，施加反向磁場，磁感就會進(jìn)一步降低，并且在某個特征磁場Hc處磁感恰好為零，這個磁場稱為矯頑力。如果繼續(xù)增大反向磁場，磁感則也會反向，并且隨著反向磁場的增大而逐漸趨向反向飽和g點(diǎn)。同樣，從g點(diǎn)逐漸降低反向磁場，磁感會沿曲線g-h-i飽和，最后又到達(dá)正向飽和c點(diǎn)。
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這樣，外磁場正負(fù)變化一周，磁感會沿c-d-e-f-g-h-i-j-c變化一周，這條閉合曲線稱為磁滯回線。磁滯回線所包含的面積代表外磁場對材料做的功，也就是所消耗的能量，稱為磁滯損耗。
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磁性材料的動態(tài)磁化及常用性能指針：
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如果磁性材料處于變化的磁場中，那么它們的磁化過程和靜態(tài)磁化相比會發(fā)生某些有趣的變化。
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首先，在動態(tài)磁化時，材料的導(dǎo)磁率發(fā)生變化。我們已經(jīng)知道，在反復(fù)磁化時，材料內(nèi)部的磁感應(yīng)強(qiáng)度總是落后于磁場的變化，稱為磁滯。假設(shè)動態(tài)磁化時的磁場是按照正弦變化的，磁滯現(xiàn)象在動態(tài)磁化時表現(xiàn)為磁感應(yīng)強(qiáng)度總是比磁場的變化落后一個相位，其直接后果就是材料的導(dǎo)磁率變成了一個復(fù)數(shù)。這個導(dǎo)磁率分成兩部分：一是和磁場方向（或者說相位）相同的部分，稱為復(fù)數(shù)導(dǎo)磁率的實(shí)部，又稱為彈性導(dǎo)磁率，它代表材料磁化時所能夠儲存的能量；二是和磁場相位成90度的部分，稱為復(fù)數(shù)導(dǎo)磁率的虛部（損耗導(dǎo)磁率），它代表材料在動態(tài)磁化時所消耗的能量。
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其次，材料在動態(tài)磁化時將產(chǎn)生渦流，導(dǎo)致渦流損耗。渦流損耗在軟磁材料中是有害的。為了減小渦流損耗，在制造變壓器鐵芯時，一般都把材料做成多層相迭的、相互絕緣的薄片。由于鐵芯由薄片組成，而薄片之間又絕緣，鐵芯薄片在動態(tài)磁化時產(chǎn)生的為了就會被限制在薄片內(nèi)部。如果鐵芯由一整塊材料做成，那么由于鐵芯材料所組成的導(dǎo)體回路很大，渦流將很嚴(yán)重。另外，動態(tài)磁化時渦流的大小還與鐵芯材料的電阻率有關(guān)。例如，鐵氧體做成的鐵芯雖然是一個整體，但是它的電阻率極大，因此渦流損耗仍然可以很低。

根據(jù)動態(tài)磁化時磁場的種類，動態(tài)磁化也有很多方式。
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最普通磁化場是正弦波。如果磁場比較低，材料還沒有磁化到飽和，那么這時磁感應(yīng)強(qiáng)度的波形也是正弦波，這樣，動態(tài)磁滯回線就是一個橢圓，如圖所示。如果磁場較大，導(dǎo)致材料飽和，那么這時的磁滯回線將不再是橢圓，而是會發(fā)生變形：磁場變成有尖峰的形狀，而磁感應(yīng)強(qiáng)度的波形則成為平頂，整個磁滯回線和靜態(tài)飽和的磁滯回線相似。
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在某些場合（例如單端脈沖變壓器），材料所受的磁化場是單方向的方波脈沖，此時的磁滯回線如右圖所示。此外，有些材料受到交直流磁場的共同影響，稱為交直流迭加磁化，此時的磁滯回線會變得不對稱。
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