磁路歐姆定律公式

　　磁路的歐姆定律用來(lái)確定磁路的磁通Φ、磁動(dòng)勢(shì)F和磁阻Rm之間的關(guān)系。三者之間的定量關(guān)系可以表示為：Φ=F/Rm

　　式中：Rm是磁阻，單位為安培匝每韋伯，或匝數(shù)每亨利。

　　F是磁動(dòng)勢(shì)，單位為安培匝。

　　Φ是磁通量，單位為韋伯。

　　即磁路中的磁通Φ等于作用在該磁路上的磁動(dòng)勢(shì) F除以磁路的磁阻Rm，這就是磁路的歐姆定律。

　　磁路歐姆定律的應(yīng)用

　　以應(yīng)用磁路歐姆定律分析電機(jī)和電器為例說(shuō)明

　　根據(jù)磁路歐姆定律，我們可以發(fā)現(xiàn)，磁路中的磁通相當(dāng)于電路中的電流，磁壓降（或磁勢(shì)）相當(dāng)于電路中的電壓降（或電勢(shì)），而磁阻則相當(dāng)于電路中的電阻，這樣，就可把磁路的問(wèn)題仿照電路的問(wèn)題來(lái)解決。

　　在運(yùn)用時(shí)應(yīng)注意磁路有其自身的特點(diǎn)。在機(jī)電設(shè)備中，不導(dǎo)磁的銅、不銹鋼等金屬材料和絕緣材料及空氣隙在磁路中均描述成空氣隙，它與氣隙的大小δ成正比，與磁路的截面積 Sδ及其導(dǎo)磁率μ0成反比，它的導(dǎo)磁率為常數(shù)。鐵磁物質(zhì)的磁阻用 RFe表示，它與磁路的長(zhǎng)度成正比，與導(dǎo)磁體的截面積及其導(dǎo)磁率成反比，它的導(dǎo)磁率與導(dǎo)磁體的物理性質(zhì)及飽和程度有關(guān)，不是常數(shù)。這和電阻不完全一樣。

　　下面用磁路歐姆定律分析一個(gè)典型的磁路問(wèn)題：直流電機(jī)的主磁場(chǎng)。

　　直流電機(jī)的主磁場(chǎng)是電機(jī)實(shí)現(xiàn)機(jī)電能量轉(zhuǎn)換的關(guān)鍵。為了清楚知道電機(jī)的工作情況，必須具體分析空載時(shí)直流電機(jī)的磁場(chǎng)和氣隙磁密的分布情況。這個(gè)問(wèn)題如果用陳述性語(yǔ)言去分析，是非常困難的。應(yīng)用磁路歐姆定律，把電機(jī)的磁場(chǎng)關(guān)系進(jìn)行量化，便可以用數(shù)學(xué)方法去進(jìn)行有關(guān)的計(jì)算和分析。

　　首先，根據(jù)磁路按材料和截面分段的原則，對(duì)閉合的主磁路可分為五段，即空氣隙、電樞齒、電樞軛部、主磁極和定子磁軛。其中除空氣隙是空氣介質(zhì)外，其余各段均是鐵磁物質(zhì)。這樣，可把磁路中的磁阻分解為鐵磁阻 RFe和空氣隙的磁阻Rδ，且按各段磁路的連接情況，認(rèn)為鐵磁阻和空氣隙的磁阻是串聯(lián)關(guān)系，可畫(huà)出其等效磁路圖，如圖 1（a）。由于氣隙中的空氣導(dǎo)磁系數(shù)比鐵磁物質(zhì)的導(dǎo)磁系數(shù)小得多，所以氣隙磁阻在磁路總磁阻中占相當(dāng)大的比例。為了簡(jiǎn)化計(jì)算，通常忽略鐵磁物質(zhì)的磁阻，等效磁路可見(jiàn)圖 1（b）。這樣，主磁通Φ的大小決定于勵(lì)磁磁勢(shì)FL跟氣隙磁阻Rδ的比值。

　　當(dāng)勵(lì)磁磁勢(shì)恒定時(shí)，氣隙各處的磁密與該處的氣隙長(zhǎng)度δ成反比。若主磁極下的氣隙是均勻的，則主磁極下的氣隙磁密大小相等。據(jù)此得出氣隙磁密沿電樞表面氣隙空間的分布波形為一平頂波。可用同樣的方法求取負(fù)載時(shí)電樞磁密的分布波形。
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